--- kurs: - F0005T tags: - fysik - fasta tillståndets fysik - modell förkunskaper: - "[[Atomorbitaler]]" - "[[Paulis uteslutningsprincip]]" status: utkast aliases: - Band - Valensband - Ledningsband - Bandstruktur --- > **Kurs:** F0005T > **Förkunskaper:** [[Atomorbitaler]], [[Paulis uteslutningsprincip]] --- Sätter man ihop ett stort antal identiska atomer händer ingenting så länge avståndet är stort, men vid jämviktsavståndet växelverkar orbitalerna. Eftersom Pauliprincipen förbjuder identiska tillstånd måste de skarpa atomära nivåerna spridas ut till band av tätt liggande nivåer, och spektrumet går från linjespektrum till kontinuerligt. Valensbandet är det högsta helt fyllda bandet och ledningsbandet det närmast ovanför; deras kanter kallas VBM och CBM. Core-nivåerna ligger djupt och påverkas inte, vilket är varför röntgenspektrum fortfarande ger linjer. --- ## Formeln, symbol för symbol $$ \text{tillstånd i bandet}=\underbrace{2}_{\text{spinn}}\cdot \underbrace{(2l+1)}_{\substack{\text{orbitaler}\\\text{per nivå}}}\cdot \underbrace{N}_{\substack{\text{antal}\\\text{atomer}}} $$ Varje atom tar med sig sina $2(2l+1)$ platser in i bandet. Platserna försvinner inte, de sprids bara ut över bandets bredd. --- ## 1. Från en atom till $N$ atomer Två identiska atomer långt ifrån varandra har exakt samma nivåer. När de närmar sig överlappar de yttre vågfunktionerna, och varje nivå delar upp sig i två: en där vågfunktionerna adderas och en där de subtraheras, som vid [[Kovalent bindning|kovalent bindning]]. Med $N$ atomer delar varje atomär nivå upp sig i $N$ nivåer. Varje nivå rymmer två elektroner med motsatt spinn enligt [[Paulis uteslutningsprincip|Pauliprincipen]]. En atomär nivå med rörelsemängdsmomentet $l$ har $2l+1$ orbitaler, och antalet tillstånd i bandet blir $$ \text{nivåer i bandet}=(2l+1)\,N $$ $$ \boxed{\text{tillstånd i bandet}=2(2l+1)\,N} $$ *Fysika: Fd3 (kvanttalen m och s ger faktorerna 2l + 1 och 2)* Ett s-band ($l=0$) rymmer alltså $2N$ elektroner och ett p-band ($l=1$) $6N$. **Bandets bredd** bestäms av hur mycket grannatomernas vågfunktioner överlappar, alltså av avståndet mellan atomerna, och inte av hur många atomer kristallen innehåller. Typiskt är ett band några eV brett. Med $N\approx10^{23}$ nivåer i ett band på några eV ligger nivåerna $10^{-23}$ eV från varandra, långt under $kT\approx0{,}026$ eV. I praktiken beter sig bandet som ett kontinuum. ![[f05-nivaer-till-band.png|520]] *En atomär nivå för $N$ atomer som funktion av avståndet mellan dem. Långt isär är nivån densamma för alla. När vågfunktionerna börjar överlappa delar den upp sig i $N$ nivåer, som vid $r_0$ bildar ett band. De inre nivåerna överlappar inte och förblir skarpa.* --- ## 2. Därför förblir de inre nivåerna skarpa De inre elektronerna sitter nära sin kärna, och deras vågfunktioner når inte fram till grannatomen. Utan överlapp blir bandet extremt smalt och nivån är i praktiken densamma som i den fria atomen. Det är därför [[Röntgenstrålning|röntgenstrålningens]] karakteristiska linjer, som kommer från övergångar mellan inre skal, är lika skarpa i en fast metall som i en gas. --- ## 3. Fyllnaden avgör materialet Ett elektriskt fält försöker ge elektronerna lite extra energi och rörelsemängd i fältets riktning. Det går bara om det finns lediga tillstånd strax ovanför de besatta. I ett **fullt** band är alla tillstånd tagna. För varje elektron som rör sig åt ena hållet finns en som rör sig åt det andra, och det blir ingen nettoström. - **Delvis fyllt band:** lediga tillstånd direkt ovanför de besatta. Materialet är en **ledare**. - **Fullt valensband, tomt ledningsband och ett [[Bandgap|bandgap]] emellan:** ingen ledning vid $T=0$. Är gapet stort är materialet en **isolator**, är det litet en **halvledare**. Var gränsen mellan besatt och ledigt går beskrivs av [[Ferminivån|ferminivån]]. ![[f05-bandschema.png|520]] *Banden i en ledare, en halvledare och en isolator, med fyllda tillstånd skuggade. I ledaren ligger $E_F$ inne i ett delvis fyllt band; i halvledaren och isolatorn ligger den i gapet, och det är gapets storlek ($1{,}12$ eV mot $5{,}5$ eV) som skiljer dem åt.* --- ## 4. Natrium och magnesium **Natrium** har en valenselektron, $3s^1$. Med $N$ atomer rymmer $3s$-bandet $2N$ elektroner men får bara $N$. Bandet är halvfullt och natrium är en metall. Dessutom överlappar $3s$-bandet med $3p$-bandet i kristallen. Tillsammans rymmer de $2N+6N=8N$ elektroner, och $N$ elektroner fyller en åttondel av dem. **Magnesium** har två valenselektroner, $3s^2$. Räknar vi bara $3s$-bandet blir det exakt fullt, och då borde magnesium vara en isolator. Men $3s$- och $3p$-banden överlappar även här, så de $2N$ elektronerna fördelar sig i ett gemensamt band med $8N$ tillstånd, som då är en fjärdedel fullt. Överlappande band är orsaken till att även atomer med jämnt antal valenselektroner kan bilda metaller. > [!warning] Vanliga fel > - **"Bandet är kontinuerligt."** Det är $N$ diskreta nivåer, bara så tätt liggande att skillnaden inte märks. Antalet tillstånd är ändligt och går att räkna, och det är det Pauliprincipen och fyllnadsgraden bygger på. > - **Spinnfaktorn $2$ glöms.** Ett s-band med $N$ nivåer rymmer $2N$ elektroner, inte $N$. > - **Bredden tros växa med $N$.** Fler atomer ger fler nivåer i *samma* band, som då blir tätare, inte bredare. > - **Jämnt antal elektroner betyder isolator.** Det gäller bara om banden inte överlappar. Magnesium, kalcium och zink är metaller. --- ## 5. Lösta exempel > [!example]- Exempel — Bandet i en mol magnesium > En kristall innehåller $1{,}00$ mol magnesium, med två $3s$-elektroner per atom. > > a) Hur många tillstånd rymmer $3s$-bandet, och hur många elektroner finns det att fylla det med? > b) Om bandet är $5{,}0$ eV brett, ungefär hur tätt ligger nivåerna? Jämför med $kT$ vid rumstemperatur. > c) Varför leder magnesium ström trots svaret i a)? > > > [!note]- Lösning > > **a)** $N=N_A=6{,}022\cdot10^{23}$ atomer. Ett s-band har $l=0$: > > $$ > > \text{tillstånd}=2(2\cdot0+1)\,N=2N_A=\boxed{1{,}20\cdot10^{24}} > > $$ > > *Fysika: Te* > > Elektronerna är två per atom, alltså också $\boxed{1{,}20\cdot10^{24}}$. Bandet är exakt fullt. > > > > **b)** Bandet innehåller $N_A$ nivåer (två tillstånd var): > > $$ > > \Delta E\approx\dfrac{5{,}0\text{ eV}}{6{,}022\cdot10^{23}}=\boxed{8{,}3\cdot10^{-24}\text{ eV}} > > $$ > > Det är ungefär $3\cdot10^{-22}$ gånger $kT=0{,}026$ eV, så bandet är i praktiken kontinuerligt. > > > > **c)** I kristallen överlappar $3s$-bandet med $3p$-bandet, som rymmer $6N_A$ elektroner till. Det gemensamma bandet har $8N_A$ tillstånd och $2N_A$ elektroner. Det är bara en fjärdedel fyllt, så det finns gott om lediga tillstånd direkt ovanför de besatta, och magnesium är en ledare. > > > > *Ej kontrollerat mot facit — två oberoende lösningar stämmer överens.* ## Läsning - [[z.University Physics.pdf#page=1448|42.4 Energy Bands]] --- ← [[Kristalldefekter]] · [[F0005T]] · [[Bandgap]] →